پایان نامه بررسی نظری معادله حالت مخلوط دوتایی کروی سخت ایزوتوپهای هیدرو‍‍‍‍ژن

اختصاصی از هایدی پایان نامه بررسی نظری معادله حالت مخلوط دوتایی کروی سخت ایزوتوپهای هیدرو‍‍‍‍ژن دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

فرمت فایل : WORD (قابل ویرایش)

تعداد صفحات:107

پایان نامه دوره کارشناسی ارشد در رشته فیزیک هسته ای

فهرست مطالب:
عنوان          صفحه
مقدمه:    1
فصل اول- مبانی همجوشی هسته¬ای    5
1-2-همجوشی مغناطیسی    15
-2-2-1 مراحل همجوشی به روش محصورسازی اینرسی    23
-3-2-1وضعیت    30
-3-1 شیوههای توصیف پلاسما    31
-1-3-1توصیف پلاسما به صورت مایع    33
-2-3-1 معادلۀ حالت در تصویر شیمیای    33
فصل دوم- نظریة اختلال    36
-1-2نظریه اختلال مکانیک آماری    36
-2-2 مبنای مکانیک آماری تابع توزیع شعاعی    42
-3-2نظریه های تابع توزیع شعاعی (RDF)    46
-4-2 آمارهای کوانتمی از مجموعه های تقریباً کلاسیک    47
-1-4-2 تبدیل مجموع حالات    49
-5-2 معادلة حالت برای مخلوط مایع افزایشی    55
1-5-2 - شرایط توافق مربوط به مقادیر نقطه تماس تابع توزیع شعاعی برای یک مخلوط دوتایی کروی سخت    56
-2-5-2 بیان تحلیلی برای مقادیر تماس تابع توزیع مربوط به مخلوط مایع کروی سخت    60
-3-5-2 بهبود تابع توزیع تماس و معادلة حالت با استفاده از شرایط توافق    62
فصل سوم- کاربرد معادله حالت و روشهای محاسباتی    65
3-1- معادله حالت  (EOS)    65
3-2-انرژی آزاد هلمولتز مخلوط    69
3-3-پتانسیل برای سیستم برهمکنشی D_2  ,T_2    73
3-4-تابع توزیعHS    76
3-4-1-شعاع مؤثر  کروی  سخت    79
3-5-محاسبات عددی    81
3-6-نتایج    86
فصل چهارم-بحث و نتیجه گیری    100
 منابع و ماخذ:

فهرست شکل‌ها
عنوان.............................................................................................................................................................صفحه
شکل ‏1 1-  نمودار متوسط انرژی بستگی برحسب عدد جرمی    7
شکل 1-2- آهنگ واکنش برحسب تابعی از دما برای واکنشهای مختلف همجوشی با توزیع سرعت ماکسولی.    13
شکل1-3- حرکت حلزونی الکترون ها و یون ها در امتداد خطوط میدان    16
شکل1-4- شکل طرح وار ساختار میدان مغناطیسی در یک توکاماک    17
شکل 1-5- طرحی از کپسول ICF در حالات مختلف    19
شکل1-6- شکل طرح وار از برهمکنش لیزر با هدف و شکل گیری جرم بحرانی    23
شکل1-7- شکل فرآیند همجوشی غیر مستقیم    25
شکل 1-8-  طرح روند زمانی ناپایداری رایلی- تیلور    26
شکل1-9-  پارامترهای R   و  ΔR    27
شکل3-1-الف- تعبیر هندسی بعضی از پارامترهای معرفی شده مربوط به شکل ذرات در مخلوط.    68
شکل3-1- مقایسه شعاع کروی سخت معرفی شده توسط بارکر وپاتریک برای مخلوط دوتریوم و تریتیوم    80
شکل3-2- مقایسه شعاع کروی سخت معرفی شده توسط بارکر وپاتریک برای مخلوط هیدروژن و هلیوم.    81
شکل3-3- مقایسه مقادیر مختلف شعاع کروی سخت نسبی  معرفی شده توسط پاتریک برای مخلوط هیدروژن و هلیوم.    83
شکل3-4- مقایسه مقادیر محاسبه شده  شعاع کروی سخت از طریق انتگرال گیری مستقیم و روش گاوس-لژاندر معرفی شده توسط پاتریک برای مخلوط دوتریوم و تریتیوم    83
شکل3-5- فشار حاصل از مخلوط ایده¬آل دوتریوم- تریتیوم در بازه دمایی0  تا 500  کلوین بر حسب تابعی از  چگالی کاهش یافتۀ در بازة 0 تا 1.    88
شکل3-6- فشار حاصل از جملۀ کروی سخت انرژی آزاد هلمهولتز برای مخلوط دوتریوم-تریتیوم برای بازه دمایی 0  تا 500  درجه کلوین بر حسب تابعی از  چگالی کاهش یافتۀ در بازة  0 تا 1.    89
شکل3-7- فشار حاصل از تصحیح مرتبه اول اختلال  انرژی آزاد هلمهولتز برای مخلوط دوتریوم-تریتیوم در بازه دمایی  100  تا 500 درجه کلوین بر حسب تابعی از  چگالی کاهش یافتۀ در بازة  0 تا 1.5.    89
شکل 3-8- فشار حاصل از تصحیح مرتبه اول اختلال  کوانتمی(WK) انرژی آزاد هلمهولتز برای مخلوط دوتریوم- تریتیوم در بازه دمایی  0  تا 500 درجه کلوین بر حسب تابعی از  چگالی کاهش یافتۀ در بازة  0 تا 1.    90
شکل3-9- فشار کل برای مخلوط با کسر مولی یکسان از دوتریوم-تریتیوم در بازه دمایی  0  تا 150 کلوین و  بر حسب تابعی از  چگالی کاهش یافته در بازة 0 تا 1.5 باکسر مولی یکسان برای اجزاء مخلوط.    90
شکل 3-10- فشار کل برای مخلوط با کسر مولی یکسان دوتریوم- تریتیوم در بازه دمایی  150  تا 500  کلوین و  بر حسب تابعی از  چگالی کاهش یافته در بازة   0 تا 1.5.    91
شکل3-11- انرژی داخلی کل بر حسب چگالی کاهش یافته در محدوده دمایی50 تا 300 درجه کلوین برای مخلوط دوتریوم- تریتیوم.    92
شکل3-12- فشار بر حسب چگالی کاهش یافته در محدوده دمایی 500 تا 2500 در جه کلوین برای مخلوط دوتریوم و تریتیوم.    92
شکل3-13- فشار بر حسب چگالی کاهش یافته در دمای 100  در جه کلوین برای مخلوط دوتریوم و تریتیوم در کسرهای مولی مختلف.    93
شکل3-14- مقایسه تأثیر پتانسیل دوبل یوکاوا و باکینگهام بر فشار کل مخلوط دوتریوم و تریتیوم در دمای 300 درجه کلوین و غلظت برابر از هر دو ذره.    94
شکل3-15- فشار کل برای مخلوط با کسر مولی یکسان دوتریوم تریتیوم در بازه دمایی 100  تا 500   کلوین و  بر حسب تابعی از  چگالی کاهش یافته در بازة 0 تا 1.5 با پتانسیل برهمکنشی DY.    95
شکل3-16- انرژی آزاد هلمهولتز مخلوط دوتریوم و تریتیوم  با پتانسیل باکینگهام در کسر مولی 0.3  تریتیوم.    95
شکل3-17- نمودار سه بعدی فشار بر حسب کسر مولی تریتیوم و چگالی کاهش یافته در دمای 300 درجه کلوین.    97
شکل3-18- نمودار سه بعدی فشار بر حسب کسر مولی تریتیوم و دمای 300 درجه کلوین در چگالی کاهش یافته یک.    97
شکل3-19- نمودار فشار بر حسب کسر مولی تریتیوم در دماهای مختلف و چگالی کاهش یافتة ثابت1.1 .    98
شکل3-20- نمودار فشار بر حسب کسر مولی تریتیوم در چگالی کاهش یافتة مختلف و دمای 300 درجة کلوین .    98
 
فهرست جدولها
عنوان                                                                                                                                                   صفحه
جدول 1-1- واکنشهای متناوب همجوشی................................................................................................................................11
جدول 1-2- پارامترهای محصورسازی در MCF و ICF.......................... .............................................................................15
جدول 1-3- مراکز تحقیقاتی مهم MCF..................................................................................................... .. .........................17
جدول 3-1- پارامترهای ثابت برای پتانسیل باکینگهام مخلوط ایزوتوپهای هیدروژن....................................................................74
جدول. 3-2 پارامترهای ثابت برای پتانسیل دوبل یوکاوا مخلوط ایزوتوپهای هیدروژن و هلیوم [72] ..........................................74
جدول 3-3- ثوابت برازش شدۀ تابع توزیع پرکوش-یوییک برای سیستم کروی سخت، که برای محاسبه مقادیر(y_i,g_i )
مورد استفاده قرار می-گیرد...........................................................................................................................................................78
جدول 3-4- پارامترهای ثابت مورد استفاده در انتگرالگیری گاوس-لژاندر.................................................................................82
جدول 3-5- مقایسۀ فشار مخلوط هلیم و هیدروژن در این مطالعه با نتایج شبیه سازی مونت کارلو................................................87
 

چکیده
نظریه اختلال مکانیک آماری انتخاب مناسبی برای محاسبة معادلة حالت مخلوط دوتایی در گستره وسیعی از دما و چگالی می¬باشد. اجزاء تشکیل دهنده مخلوط توسط پتانسیل دو جمله¬ای شامل دافعة کوتاه برد و جاذبة بلند برد  exp-6 باکینگهام باهم برهمکنش می¬کنند. از آنجاییکه  دوتریوم و تریتیوم عناصری سبک می¬باشند، اثر کوانتمی توسط تصحیح مرتبه اول در قالب بسط ویگنر-کریکوود اعمال می¬شود. در این پژوهش از تابع توزیع شعاعی استفاده نمودیم که در دما و چگالی بالا نتایج قابل قبولی می¬دهد. علاوه بر این ما تأثیر مقادیر مختلف چگالی¬، دما  و کسر مولی تریتیوم را بر روی خواص مخلوط D_2  -  T_2بر پایه نظریه اختلال مکانیک آماری مورد مطالعه قرار داده¬ایم. در انتها، معادلة حالت  مخلوط D_2  -  T_2در بازه وسیعی از چگالی و دما پیشبینی شده است.
واژه¬های کلیدی:
روش اختلال مکانیک آماری، پتانسیل exp-6 باکینگهام، معادلة حالت، مخلوط مایع، تابع توزیع شعاعی.



مقدمه:  
 مسئله انحلال پذیری متقابل به عنوان تابعی از نسبت اجزای سازنده ، دما و فشار در یک مخلوط برای طراحی دستگاهی جهت جداسازی یا ترکیب(تشکیل) یک فاز همگن بسیار مفید می¬باشد.  همچنین شرایط با دما و فشار بسیار زیاد شرایط لازم برای تحقیق در مورد انفجارهای چگال را فراهم می¬آورد. محصورسازی اینرسی با تراکم سوخت تا چگالی زیاد و زمان محصورسازی بسیار کوتاه روشی متفاوت را برای دستیابی به همجوشی هسته¬ای ایجاد می کند. در این روش با استفاده از تابش باریکه های لیزری پرقدرت و یا ذرات باردار پرانرژی که از شتابدهنده ها تولید می شوند، مواد همجوشی کننده را بهم نزدیک کرده و احتمال همجوشی را افزایش می دهند. برای این منظور ساچمه  های بسیار کوچک (به قطر 1.0 تا چند میلیمتر) که حاوی سوخت همجوشی با چگالی حجمی هیدروژن مایع در حدود4.5× 1022 cm-3   و چگالی جرمی حدود 0.2 g .cm-3 ]1[ هستند، از جهات مختلف و بطور متقارن و همزمان تحت تابش پرتوهای لیزر با انرژی بالا و یا پالس شدیدی از ذرات شتابدار پر انرژی قرار می گیرند. در دما و فشار خیلی زیاد، اندازه¬گیری مستقیم به علت شرایط نامطلوب آزمایشگاهی امکان پذیر نمی¬باشد، از این رو، یک رهیافت تئوری، در صورتیکه اثرات دما (T) و فشار(P) بوضوح در فرمالیزم وارد شود، بر اساس تئوری مخلوط بسیار مورد سودمند است.  برای تحت شوک قرار دادن مخلوط مورد نظر باید معادلة حالت مخلوط معلوم باشد. لذا ما در این کار تحقیقاتی معادلۀ حالت مخلوط مایع  D_2-T_2 در دمای پائین و فشار نسبتا بالا  را مورد بررسی قرار داده¬ایم.
  سیستم مخلوط D_2-T_2  به علت اهمیت زیاد از دیدگاه تئوری مورد توجه قرار گرفته است [4-2]. اجزاء سازنده¬ای از این نوع بعنوان موادی که در دما و فشار زیاد خصوصیات مشخصی را بروز دهند شناخته شده¬اند، زیرا در فشارهای زیاد این مخلوط جداشدگی فازی مایع-مایع را بروز می¬دهد. هر دوD_2-T_2 دارای برهمکنش¬های¬ جاذبه و دافعه پیچیده¬ای هستند [5]. از این رو نیروهای بین مولکولهای متفاوت در مخلوط نقش قابل توجهی [7و6] در شکل گیری  خصوصیات آنها ایفا می کند. همچنین به علت جرم پایین این دو ذره تاثیرات کوانتمی را در دماهای پائین با اهمیت می¬گردد.
ما در این کار تحقیقاتی نظریه اختلال مکانیک آماری [8] را بر روی یک مخلوط دوتایی کروی سخت با تصحیحات لازم برای نیروهای جاذبه و اثرات کوانتمی مورد مطالعه قرار داده¬ایم.  شعاع پوسته سخت وابسته به دما است، از این رو، حلالیت مخلوط D_2-T_2  را  در بازه وسیعی از دما و فشار می¬توان بدست آورد. پتانسیلهای با دافعه ملایم مانند باکینگهام exp-6 حقیقی¬تر از پتانسیلهای یوکاوا یا چاه مربعی می¬باشد و خواص ترمودینامیکی دقیقی را ارائه می¬دهد [8]. از اینرو برای رسم نمودار فاز مخلوط دوتایی مولکولهای کروی سخت از  پتانسیل باکینگهام استفاده کرده¬ایم [9]. همچنین برای بررسی اثر کوانتمی، تصحیح مرتبه اول بسط ویگنر-کریکوود   [11و10] را اعمال خواهیم کرد. با احتساب بخش¬های مختلف انرژی آزاد هلمهولتز، ما قادر به ارائه نسخه پیشرفته¬تری از معادله حالت برای مطالعه عامل تراکم (Z) و دیگر پارامترهای ترمودینامیکی خواهیم بود. از این فرضیات برای تحقیق اثرات  فشار و دما  (T , P) روی خواص ترمودینامیکی مخلوط D_2-T_2  در بازه وسیعی از چگالی و نحوه ترکیب اجزای سازنده آن استفاده خواهیم نمود. علارغم ساختار ساده الکترونی هیدروژن و ایزوتوپهای آن، توصیف دقیقی از خصوصیاتشان در چگالیهای بالا تحت تراکم شوک و معادله حالت آنها در مخلوط در دست نیست  اما به کمک بعضی مدلهای تقریبی وبا استغاده از تئوری اختلال و وردشی با تصحیح کوانتمی و پتانسیلexp-6  باکینگ هام برای استفاده در معادله شوک هیوگونیت برای مخلوط فوق استفاده نموده¬ایم.  چن  در سالهای 1999و2006 میلادی با استفاده از روش وردشی معادله حالت مخلوط D_2   و  H_2   و He رابدست آورد و با نتایج تجربی چگالی مایع بدست آمده توسط شبیه سازی و آزمایشات نیلز در1980 مقایسه نمود ونشان داد که تئوری مورد استفاده با نتایج تجربی تطبیق خوبی دارد. در چند سال گذشته پیشرفت های چشم گیری به صورت تئوری و عملی در معادله حالت هیوگونیت دوتریم مایع وهلیم  توسط ابلینگ و بولو   در1991 میلادی و انجام گرفت. علی  در 2004 میلادی  بر روی مخلوط He-H_2  با استفاده از روش اختلال مطالعاتی انجام داده و در مقایسه با نتایج تجربی در محدوده خاص این روش را تائید نمود. اما روش های تئوریکی هنوز کاملا قادر به توصیف این عناصر ساده در چگالی های بالا نمی¬باشند. ما نیز با استفاده از روش های فوق  به بررسی معادله حالت مخلوط دو ذره  ،D_2-T_2  می¬پردازیم. لذا ابتدا در فصل یک اصول و مبانی همجوشی هسته¬ای را شرح داده و ارتباط مطالعۀ انجام شده را با همجوشی بیان می¬کنیم. سپس در فصل دوم به شرح اصولی که نظریه مورد استفادۀ ما بر آن استوار است می¬پردازیم. در فصل سوم نحوه استفاده از این نظریه در مخلوط مورد نظر را ارائه خواهیم نمود. و در نهایت نتایج خود را با نتایج نظریات دیگر و شبیه سازی  مقایسه کرده و پارامترهای ترمودینامیکی دیگر مربوط به مخلوط دوتریوم و تریتیوم را محاسبه می¬کنیم.

پایان نامه نقش فناوری نانو در صنایع غذایی مقطع کارشناسی

اختصاصی از هایدی پایان نامه نقش فناوری نانو در صنایع غذایی مقطع کارشناسی دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

فرمت فایل : word (قابل ویرایش) تعداد صفحات : 41 صفحه

نانو تکنولوژی، فناوری نوین

نانو تکنولوژی فناوری جدیدی است که تمام دنیا را فراگرفته است و به تعبیر دقیقتر "نانو تکنولوژی بخشی از آینده نیست بلکه همه آینده است ".در این مقاله بعد از تعریف نانو به بیان دلایل کاربرد ها و ضرورتهای توجه به این فناوری اشاره شده است .

تعریف نانو تکنولوژی

نانو تکنولوژی،توانمندی تولید مواد،ابزار ها و سیستمهای جدید با در دست گرفتن کنترل در سطح مولکولی و اتمی و استفاده از خواص آنها درمقیاس نانو می باشد.

علم نانو، عبارت است از مطالعه و پژوهش وسایل و ساختار هایی که در کوچکترین واحد دیمانسیون ( 200 )نانومتر یا کوچکتر وجود دارند . از تعاریف فوق بر می آید که نانو تکنولوژی یک رشته نیست بلکه رویکرد جدیدی در تمام رشته هاست .برای نانو تکنولوژی کاربرد هایی را در حوزه های مختلف از غذا، دارو تشخیص پزشکی و بیوتکنولوژی تا الکترونیک، کامپیوتر، ارتباطات، حمل ونقل، انرژی، محیط زیست، مواد هوا و فضا و امنیت ملی بر شمرده اند : کاربرد های وسیع این عرصه و پیامد های اجتماعی سیاسی و حقوقی آن،این فناوری را به عنوان زمینه فرا رشته ای و فرا بخش مطرح نموده است .

هر چند آزمایش ها و تحقیقات پیرامون نانوتکنولوژی از ابتدای دهه قرن بیستم به طور جدی پیگیری شده اما اثرات تحول آفرین،معجزه آور و باور نکردنی نانو تکنولوژی در روند تحقیق و توسعه باعث گردید که نظر تمامی کشور های بزرگ به این موضوع جلب گردد و فناوری نانو را به عنوان یکی از مهمترین اولویتهای تحقیقاتی خویش طی دهه اول قرن بیست و یکم محسوب نمایند .به طوریکه ژاپن درسال 2001، 400 میلیون دلار و در سال2004، 960 میلیون دلار هزینه کرده است و آمریکا برای این امر در سالهای 2005-2008 حدود 7/3 بیلیون دلار اختصاص داده است .

استفاده از این فناوری در کلیه علوم باعث شده است که تحقیقات در زمینه نانو به عنوان چالش اصلی علمی و صنعتی پیش روی جهانیان باشد . لذا محققین، اساتید و صنعت گران ایرانی نیز باید در یک بسیج همگانی، جایگاه و موقعیت خویش را در خصوص این موضوع مشخص نمایند و حضوری فعال و حتی رقابتی در این جایگاه ایجاد نمایند . برای چنین کاری طراحی یک برنامه منسجم فراگیر و همه جانبه اجتناب ناپذیر است .

نانو تکنولوژی دارای سه شاخه نانو فناوری خشک، مرطوب،و محاسبه ای است که از نظر کاربردی در علوم مختلف به خصوص در ساخت و تولید مواد الکترونیکی-پزشکی و صنایع غذایی کاربرد دارد.

   تاریخچه نانو در جهان

چهل سال پیش ریچارد فیمن متخصص کوانتوم نظری و دارنده جایزه نوبل در سخنرانی معروف خود در سال 1959 با عنوان آن پایین فضای بسیاری هست به بررسی بعد رشد نیافته علم مواد پرداخت وی در آن زمان اظهار داشت اصول فیزیک، تا آنجایی که من توانایی فهمش را دارم، بر خلاف امکان ساختن اتم به اتم چیزها حرفی نمی زند او فرض را بر این قرار داد که اگر دانشمندان فرا گرفته اند که چگونه ترانزیستورها و دیگر سازه ها را با مقیاس های کوچک بسازند، پس خواهیم توانست که آنها را کوچک و کوچکتر نماییم . در واقع آنها به مرزهای حقیقی شان در لبه های نا معلوم کوانتوم نزدیک خواهند بود به طوری که یک اتم را در مقابل دیگری به گونه ای قرار دهیم که بتوانیم کوچکترین محصول مصنوعی و ساختگی ممکن را ایجاد نماییم و جای این سوال باقی می ماند که با استفاده از این فرمهای بسیار کوچک چه وسایلی می توانیم ایجاد کنیم ؟

فیمن در ذهن خود یک دکتر مولکولی را تصور کرد که صدها بار از یک سلول منحصر به فرد کوچکتر خواهد بود و می تواند به بدن تزریق شود و درون بدن برای انجام کاری یا مطالعه و تایید سلامتی سلولها، انجام ترمیمی و به طور کلی برای نگهداری بدن در سلامت کامل به سیر بپردازد .واژه فناوری نانو اولین بار توسط نوریوتا ینگوچی استاد علوم دانشگاه توکیو مطرح شد .او این واژه را برای توصیف ساخت مواد (وسایل)دقیقی که تلورانس ابعادی آنها در حد نانومتر می باشد،به کاربرد . مینسکی توانست به تفکرات فیمن قوت ببخشد مینسکی پدر هوش مصنوعی و شاگردش درکسلرگروهی از دانشجویان کامپیوتر را به صورت انجمنی دور هم جمع کردند . او افکار جوانترها را با یکسری ایده ها که خودش نانو تکنولوژی نامگذاری کرده بود مشغول می داشت .

درکسلر تنها درجه دکتری نانو تکنولوژی را در سال 1991 ازدانشگاه MIT دریافت داشت او یک پیشرو در طرح نانو تکنولوژی است .

شکوفایی بسیار از فناوریهای مهم ازجمله فناوری اطلاعات و بیوتکنولوژی به عنوان دو دستاورد بسیار عظیم قرن بیستم بدون بهره گیری از نانو تکنولوژی دچار اختلال خواهند شد .

پایان نامه مطالعه ی‌ خواص هسته ای با استفاده از مدل شبکه ای FCC

اختصاصی از هایدی پایان نامه مطالعه ی‌ خواص هسته ای با استفاده از مدل شبکه ای FCC دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

فرمت فایل : WORD (قابل ویرایش)

تعداد صفحات:82

پایان نامه دوره کارشناسی ارشد در رشته فیزیک هسته ای

فهرست مطالب:
عنوان................................................................................................................................................صفحه
فصل اول معرفی مدل هسته¬ای     1
1-1  مقدمه     2
1-2  معرفی مدل هسته¬ای     3
1-2-1  مدل قطره مایع     3
1-2-2  مدل پوسته¬ای     .6
1-2-3  مدل خوشه¬ای     .8
فصل دوم تئوری مدل شبکه¬ای FCC     10
2-1  تاریخچه مختصری از تئوری ساختار هسته¬ای     11
2-2  تئوری مدل شبکه¬ای FCC     14
2-3  هم¬ارزی بین ویژه حالت¬های معادله شرودینگر و شبکه FCC     17
2-4  مدل ذره مستقل و قطره مایع در مدل شبکه¬ای FCC     20
2-5  خوشه آلفا در شبکه FCC     29
2-6  جمع بندی    30
فصل سوم محاسبه خواص هسته با استفاده از مدل شبکه¬ای FCC از طریق کد NVS، معرفی مدل دابل- فولدینگ ومدل باس     31
3-1  مقدمه     32
3-1-1  انرژی بستگی     33
3-1-2  شعاع میانگین مربع RMS     37
3-2  توزیع چگالی نوکلئون¬ها     40
3-3  مدل باس     44
3-3-1  مدل دابل- فولدینگ     45
3-3-1-1  توابع توزیع چگالی هسته¬ای     47
3-3-1-2  بخش مرکزی برهم¬کنش نوکلئون- نوکلئون     49
3-3-1-3  تابع وابسته به انرژی g(Ep)     50
فصل چهارم محاسبات و نتیجه¬گیری     52
4-1  مقدمه     53
4-2  محاسبه پتانسیل کل هسته برای واکنش¬های  ،  و       54
4-2-1  محاسبه پتانسیل کولنی     54
4-2-2  محاسبه پتانسیل هسته¬ای     55
4-3  سطح مقطع همجوشی واکنش¬های  ،  و       61
4-4  پیشنهادات     70

  منابع    71   


 فهرست شکل ها
عنوان................................................................................................................................................صفحه
شکل 1-1. انرژی بستگی متوسط بر نوکلئون بر حسب عدد جرمی برای هسته-ها     5
شکل 1-2. فراوانی، H، برای هسته¬های زوج- زوج بصورت تابعی از A رسم شده است فراوانی نسبت به Si اندازه¬گیری شده¬اند
      7
شکل 1-3. ساختار مولکولی ممکن از هسته¬های خوشه آلفا     9
شکل 2-1. تقارن هامیلتونی هسته     12  
شکل 2-2. مدل شبکه¬ای FCC برای هسته       13
شکل 2-3.  نمونه¬ای از ساختار مدل شبکه¬ای FCC     15
شکل 2-4. نحوه آرایش پروتون و نوترون در مدل شبکه¬ای FCC     15
شکل 2-5. چگالی مرکزی هسته در مدل FCC     16
شکل 2-6. نمایش اعداد کوانتومی در مدل شبکه¬ای FCC     19
شکل 2-7.  a) ابعاد هسته و نیروی هسته¬ای   b) نیروی کوتاه برد هسته-ای     21
شکل 2-8. آرایش حالت¬های کوانتومی در ساختار FCC     26
شکل 2-9. تقارن¬های مرتبط با مختصات کارتزین در مدل شبکه¬ای FCC     28
شکل 2-10. آرایش خوشه آلفا در ساختار FCC مربوط به       29
شکل 3-1.  نمونه¬ای از برهم کنش همسایه¬های اول، دوم و سوم در مدل شبکه¬ای FCC     34
شکل 3-2.  مقایسه انرژی بستگی در مدل شبکه‌ای با مقادیر تجربی    36
شکل 3-3.  مقایسه شعاع میانگین مربع در مدل شبکه‌ای با داده تجربی    39
شکل 3-4.  نمایش مرکز هسته و پوسته هسته در مدل FCC     40
شکل 3-5. توزیع چگالی هسته‌ای برای هسته های  a)    ،b ) ، c )  و d )   با استفاده از مدل شبکه‌ای FCC و مقایسه باتابع  توزیع دو پارامتری فرمی حاصل از محاسبات HFB     43
شکل 3-6.  نمایشی از برخورد دو هسته کروی در مدل دابل-فولدینگ    46
شکل 3-7 .توزیع شعاعی چگالی دو پارامتری فرمی     48
شکل 4-1.  پتانسیل برای واکنش¬های همجوشی a )  ،  b)  ، c)   حاصل از مدلDF، VBass و
FCC     57
شکل 4-2.  مقایسه ارتفاع سد و محل سد حاصل از مدل ¬های DF،  VBass و FCC برای واکنش¬های a )  ، b)  وc )       60

شکل 4-3.  پتانسیل W.S. فیت شده با  a) DF، b)  VBass و FCC (c  بـرای واکنش¬      63
شکل 4-4.  پتانسیل W.S. فیت شده با a) DF، b)  VBass و FCC (c  بـرای واکنش¬      64
شکل 4-5.  پتانسیل W.S. فیت شده با a) DF، b)  VBass و FCC (c  بـرای واکنش      65
شکل 4-6. سطح مقطع همجوشی حاصل از مدل ¬DF، VBass و  FCC ومقایسه با داده های تجربی مربوط به واکنش¬a )      67
شکل 4-7. سطح مقطع همجوشی حاصل از مدل¬ DF، VBass و FCC ومقایسه با داده های تجربی مربوط به واکنشb )        68
شکل 4-8 . سطح مقطع همجوشی حاصل از مدل¬ DF، VBass و FCC ومقایسه با داده های تجربی مربوط به واکنشc)      69

 
فهرست جدول ها
عنوان.................................................................................................................................................صفحه
جدول 1-1. انرژی بستگی هسته¬های خوشه آلفا     .8
جدول 2-1. مقادیر مجذور شعاع میانگین مغناطیسی نوکلئون¬ها     21
جدول 2-2.  نمایش حالت کوانتومی نوکلئون¬ها و عدد اشغال در لایه¬ها     25
جدول 3-1. مقایسه انرژی بستگی به ازای هر نوکلئون مربوط به گستره ای از هسته¬های کروی در مدل FCC با داده¬های تجربی و قطره مایع     35
جدول 3-2. مقایسه شعاع میانگین مربع در مدل FCC با مدل قطره مایع و داده تجربی     38
جدول 3-3.  ضرایب موجود در رابطه دو پارامتری فرمی با استفاده از محاسبات HFB برای هسته های  ،  ،   و       ..44
جدول 3-4. مقادیر ضرایب ثابت در روش Reid و Paris     51
جدول 4-1. ارتفاع و محل سد مربوط به واکنش¬های  ،   و   مربوط به مدل¬های دابل- فولدینگ، باس
 و FCC و مقایسه با داده تجربی     61
جدول 4-2. مقادیر بدست آمده پارامترهای   ،   و   پتانسیل W.S. فیت شده در هر یک از واکنش¬ها a) برازش با DF  b) برازش با VBass  c) برازش با FCC     62
جدول 4-3. ثابت مدهای ارتعاشی برای هر یک از هسته¬های شرکت¬کننده در واکنش¬های انتخابی     66

چکیده
در این تحقیق به بررسی توانایی مدل شبکه ای FCC برای مطالعه برهم‌کنش همجوشی یون‌های سنگین پرداخته ایم.   و با استفاده از پیشگویی مدل شبکه ای FCC برای توزیع ماده هسته ای، هسته های برهم کنشی و نیروی برهم ‌کنش نوکلئون- نوکلئون M3Y-Paris پتانسیل کل را برای واکنش‌های  ،   و   محاسبه کرده ایم.  نتایج حاصل از ارتفاع سد و محل سد در توافق خوبی با نتایج حاصل از سایر مدل های نظری مانند مدل های دابل-فولدینگ و باس می باشد. در نتیجه این مطالعه نشان می دهد مدل شبکه ای FCC می‌تواند مدل مناسبی برای مطالعه برهم‌کنش‌های همجوشی یون‌های سنگین باشد.

واژه‌های کلیدی
مدل شبکه‌ای FCC، توزیع نوکلئون‌ها، پتانسیل کل، سطح مقطع همجوشی

 

فصل اول
معرفی مدل¬های هسته¬ای
 
1-1 مقدمه
برای شرح خواص و حالت نوکلئون‌ها به تابع موج سیستم نیاز داریم. این کار برای هسته‌های ساده امکان‌پذیر می‌باشد، در حالی که برای هسته‌های بزرگ بدست آوردن تابع موج کلی حتی اگر امکان‌پذیر هم باشد بسیار پیچیده‌تر از آن است که مورد استفاده قرار گیرد. مدل ها قیاس بین هسته و سیستم‌های بسیار ساده فیزیکی می‌باشند که از طریق آنها می‌توان به بررسی مسایل هسته‌ای پرداخت]1[.
در طی چندین سال و با استدلال‌های بی‌شمار مدل‌های مختلفی برای بررسی و مطالعه ساختار هسته توسط فیزیکدانان نظری معرفی شده است، اما از آنجایی که مدل‌های مختلف هسته‌ای در توصیف کامل خواص هسته ناموفق بوده‌اند. امکان پیشنهاد مدلی واحد برای مطالعه ساختار هسته از بین رفته است.
مدل شبکه‌ای FCC  در سال 1937 توسط ویگنر  مدل‌سازی شده است]2.[ از آنجایی که این مدل توانایی بازتولید خواص مدل‌های ذره مستقل ، قطره مایع  و خوشه‌ای  را دارا می‌باشد. ادامه این فصل به معرفی این مدل‌ها اختصاص یافته است. همچنین در فصل دوم به طور کامل مدل شبکه‌ای FCC را معرفی کرده ایم. معیار سنجش هر مدل شرح کامل خواص هسته‌ای و توافق مناسب با داده‌های تجربی می‌باشد، بنابراین در فصل سوم خواص هسته را از طریق این مدل مطالعه نموده ایم.  هدف اصلی معرفی این مدل ایجاد هسته از طریق مدل شبکه‌ای FCC و بررسی کارآمد بودن این مدل در برهم‌کنش یون‌های سنگین می باشد. در نتیجه، بعد معرفی سایر مدل‌ها نظیر مدل دابل-فولدینگ  و پتانسیل باس  برای محاسبه پتانسیل هسته‌ای با استفاده از نیروی برهم‌کنش نوکلئون- نوکلئون M3Y-Paris و توزیع نوکلئون‌ها از طریق این مدل پتانسیل هسته‌ای را محاسبه کرده‌ایم. بنابراین فصل چهارم این تحقیق به بررسی محاسبه پتانسیل هسته‌ای و سطح مقطع همجوشی واکنش‌های  ،   و نتیجه‌گیری اختصاص یافته است.
1-2 معرفی مدل‌های هسته‌ای
از جمله مدل‌های متداول برای مطالعه ساختار هسته مدل‌های ذره مستقل و مدل دسته‌جمعی  می‌باشد.
مدل ذره مستقل: در مدل ذره مستقل ذرات در پائین‌ترین مرتبه صورت مستقل در یک پتانسیل مشترک حرکت می‌کنند. مانند مدل لایه‌ای .
مدل دسته¬جمعی: در مدل دسته‌جمعی یا برهم‌کنش قوی، به علت برهم‌کنش‌های کوتاه‌برد و قوی‌بین نوکلئون‌ها، نوکلئون‌ها قویاً به یکدیگر جفت می‌شوند. مانند مدل قطره مایع]3[.   
1- 2-1 مدل قطره مایع
از جمله مدل‌های اولیه برای مطالعه ساختار هسته مدل قطره مایع می‌باشد که توسط بور  وفون وایکسر  از روی قطره‌های مایع پیشنهاد شده است. در این مدل هسته بصورت قطرات مایع باردار تراکم‌ناپذیر با چگالی زیاد درنظر گرفته می‌شود که همچون مولکول‌ها در یک قطره مایع دائماً در حال حرکت کاتوره‌ای می‌باشند و هسته تمامیت خود را با نیروهای مشابه کشش سطحی قطره مایع حفظ می‌کند. این مدل برای بیان روند تغییر انرژی بستگی نسبت به عدد اتمی و واکنش هسته‌ای مفید می‌باشد.
مدل قطره مایع برای این سوال که چرا بعضی از نوکلئیدها مانند   با نوترون‌های کند شکافته می‌شوند و برخی دیگر   نوترون‌های سریع پاسخ ساده‌ای دارد که علت آن را انرژی فعال‌سازی بیان می‌کند، یعنی حداقل میزان انرژی که هسته بتواند به قدر کافی تغییر شکل دهد. تغییر شکلی که نیروهای رانش الکتریکی بتواند بر نیروهای جاذبه الکتریکی غلبه کند. این مقدار انرژی فعال‌سازی را می‌توان به یاری تئوری ریاضی مدل قطره مایع محاسبه نمود که رابطه تعمیم یافته و کلی انرژی بستگی را می‌دهد. یکی از مهمترین واقعیت‌های موجود در هسته ثابت بودن تقریبی چگالی هسته است. حجم یک هسته با عدد A (تعداد نوکلئون) متناسب می‌باشد و این واقعیتی است که در مورد مایعات نیز صادق می‌باشد.
در شکل (1-1) متوسط انرژی بستگی بر حسب نوکلئون رسم شده است. نظم و ثبات انرژی بستگی به ازای هر نوکلئون بصورت تابعی از عدد جرمی A و ثابت بودن چگالی هسته ای منجر به ارائه فرمول نیمه تجربی جرم و پیشنهاد مدل قطره مایع توسط وایسکر شد.
نخستین واقعیت لازم برای رسیدن به یک فرمول برای جرم، ثابت بودن تقریبی انرژی بستگی به ازای هر نوکلئون برای  50   است، بنابراین انرژی بستگی متوسط برای یک هسته نامتناهی بدون سطح باید دارای مقدار ثابتی مثل   باشد، که همان انرژی بستگی ماده هسته ای است .از آنجایی که تعداد A ذره در هسته وجود دارد سهم حجمی آن   ، در انرژی بستگی به صورت زیر می باشد،
(1-1)                        .  
نوکلئون های سطحی پیوندهای کمتری دارند و اندازه متناهی یک هسته حقیقی منجر به یک جمله  به صورت رابطه زیر در انرژی بستگی می گرددکه متناسب با سطح هسته بوده و انرژی بستگی را کاهش می دهد،
(1-2)                                                                                               .
انرژی کولنی ناشی از نیروی دافعه الکتریکی است که بین هر دو پروتون وجود دارد. برای سادگی فرض شده است، پروتون ها به صورت یکنواخت در سراسر کره ای به شعاع  توزیع شده اند، با استفاده از معادله انرژی کولنی،  ، سهم کولنی در انرژی بستگی به صورت زیر خواهد شد. از آنجایی که این انرژی باعث کاهش انرژی بستگی هسته ای می شود با علامت منفی در رابطه زیر قرار داده می شود،

پایان نامه بررسی هویت و عزت نفس در نوجوانان

اختصاصی از هایدی پایان نامه بررسی هویت و عزت نفس در نوجوانان دانلود با لینک مستقیم و پر سرعت .

بخشی از مقدمه :

انسان در زندگی به دنبال معنایی می گردد که به خاطر آن زندگی می کند و با رشد عقلانی فرد در دوره نوجوانی توجه او به ارزشها و اعتقادات، مفاهم حقیقت، زیبایی و مرگ و نیستی که در کل معنای زندگی است جلب می شود. نوجوان تمام روابط و باورهایی را که در دوران کودکی بدون چون و چرا پذیرفته است مورد پرسش و تردید قرار می دهد و سعی می کند با توجه به شخصیت شکل پذیر و استقلال جوی خود نظامی از ارزشها بدست آورد.

بسیاری از نوجوانان همان طورکه « آدلوم » بیان می کند، وقتی برای اولین بار به دنیای اطراف خود می نگرند و سعی می کنند تا شخصیت خود را ارزیابی نمایند احساس می کنند که درباره جهان و معنای وجود انسان و حتی خودشان نیازمند پاسخ هستند (احمدی، 1377).

بنابراین دوران نوجوانی به سبب تغییرات شدید جسمانی و روانی و از طرف دیگر انتظاراتی که خانواده و جامعه از نوجوان دارد و سایر عواملی که در روند رشد و تکامل نوجوان تاثیرمی گذارد بر حساسیت این دوره می افزاید.

بر این اساس مسئله پذیرش نوجوان، حمایت ، راهنمایی و مساعدت به نوجوان در کسب هویتی مستقل و ارزشمند از اهمیت فراوانی برخورداراست. نوجوان دراین دوره نیازمند دریافت رهنمودهای اساسی جهت دستیابی به یک زندگی هدفمند است. انسانها به حفظ یکتایی وحدت و مرکزیت خود توجه دارند اما علاقمند به بیرون آمدن از خود و ارتباط با موجودات دیگر وطبیعت هستند. انسانها برای کشف وجود خود علاقمند و مایلند هویت شخصی خود را پیدا کنند یا خلق کنند و آغاز این علاقمندی به دوران نوجوانی برمی گردد.

فهرست مطالب

فصل اول: کلیات

مقدمه

موضوع تحقیق

اهداف تحقیق

اهمیت موضوع

دلایل انتخاب موضوع

سوالات تحقیق

تعاریف عملیاتی واژه ها

فصل دوم: موضع گیری های نظری ویافته های پژوهشی درخصوص موضوع

موضع گیری نظری درخصوص هویت وعزت نفس

تعریف هویت و عزت نفس

شکل گیری هویت

نظریه های هویت

فصل سوم: روش پژوهش

روش تحقیق

جامعه و نمونه آماری

روش جمع آوری اطلاعات

ابزار اندازه گیری هویت

ابزاراندازه گیری عزت نفس

روش تجزیه و تحلیل اطلاعات

فصل چهارم: تجزیه و تحلیل یافته های پژوهش

بررسی جمعیت شناختی

بررسی توصیفی و استنباطی فرضیه ها

فصل پنجم: بحث و نتیجه گیری

بحث ونتیجه گیری

نتیجه گیرین هایی

محدودیت ها

پیشنهادات

منابع

ضمائم

فرمت : در قالب Word

صفحات : 78 صفحه